申请/专利权人：南京邮电大学

申请日：2022-06-08

公开（公告）日：2024-04-05

公开（公告）号：CN114967124B

主分类号：G02B27/00

分类号：G02B27/00;G02B1/00

优先权：

专利状态码：有效-授权

法律状态：2024.04.05#授权;2022.09.16#实质审查的生效;2022.08.30#公开

摘要：本发明属于光子晶体的光电技术领域，具体地说，是一种柱状光子晶体中全频段可调吸收‑透射窗的实现方法，其处理步骤为：通过结合带电粒子的运动方程与麦克斯韦方程组，得到有外加磁场时的吸收率和透射率表达式；调整等离子体回旋频率得到吸收带的低频区、中频区以及高频区的分布情况；调整等离子体回旋频率使得透射区域的低频区、中频区以及高频区可调；将同一频段的吸收带和透射区对比，得到非互易传播区域，做出吸收‑透射图谱，根据图谱中吸收带和透射区的分布，得出吸收‑透射窗在剩余频段中等离子体回旋频率的实际范围；改变离子体回旋频率来调整窗口所处的频段，使吸收‑透射窗在全频段内可调。

主权项：1.一种柱状光子晶体中全频段可调吸收-透射窗的实现方法，其特征在于，包括以下步骤：步骤一、通过结合带电粒子的运动方程与麦克斯韦方程组，并将等离子体层的介电常数改变为εp，得到有外加磁场时的吸收率和透射率表达式；步骤二、调整等离子体回旋频率得到吸收带在0.04ωd2πc以下的低频区、0.04ωd2πc-0.06ωd2πc的中频区以及0.06ωd2πc以上的高频区的分布情况；步骤三、调整等离子体回旋频率使得透射区域在0.04ωd2πc以下的低频区、0.04ωd2πc-0.06ωd2πc的中频区以及0.06ωd2πc以上的高频区可调；步骤四、将同一频段的吸收带和透射区对比，得到非互易传播区域，做出吸收-透射图谱，根据图谱中吸收带和透射区的分布，得出吸收-透射窗在剩余频段中等离子体回旋频率的实际范围；步骤五、改变离子体回旋频率ωc来调整窗口所处的频段，使吸收-透射窗在全频段内可调；所述步骤一的具体流程为：流程一、在外磁场作用时计算反射率和透射率，并将等离子体层的介电常数改变为εp，得到反射率rd和透射率td如下所示： 则根据光学的基本原理可知：吸收率为1-rd-td在上述公式中，的定义为：一阶汉克尔方程的导数与汉克尔方程在初始空气层处的比值，的定义为：二阶汉克尔方程的导数与汉克尔方程在初始空气层处的比值，的定义为：二阶汉克尔方程的导数与汉克尔方程在外层空气层处的比值；流程二、对于传输矩阵中的元素，F1和F3表示如下： 在上述公式中，ρ的定义为：从初始半径到当前位置的径向距离，ρ0的定义为：初始空气层的半径，从初始入射的中心轴至每层介质处的距离设为ρ1，有AJmkρ0+BYmkρ0＝1，AJ'mkρ0+BYm'kρ0＝0，当取另一组单位值Vρ0,Uρ0＝0,1时，得到以下表达式： 其中，V、U表示根据传输矩阵得出的不同半径处的向量表示值 Fmm＝1,2,3,4表示传输矩阵中的元素，F’1,F’2,F’3,F’4表示对应于F’的元素，F’为F的逆，pair和pf分别表示波入射处介质的固有阻抗和波出射介质的固有阻抗，是第一类汉克尔函数，是第二类汉克尔函数，表示波数，而k表示空气层中的波数，Z表示为电磁波角频率。

全文数据：

权利要求：

百度查询： 南京邮电大学 柱状光子晶体中全频段可调吸收-透射窗的实现方法

免责声明
1、本报告根据公开、合法渠道获得相关数据和信息，力求客观、公正，但并不保证数据的最终完整性和准确性。
2、报告中的分析和结论仅反映本公司于发布本报告当日的职业理解，仅供参考使用，不能作为本公司承担任何法律责任的依据或者凭证。

阅读全文 双屏查看 官方信息 专利公告 收藏专利 下载PDF 下载WORD